\relax 
\ifx\hyper@anchor\@undefined
\global \let \oldcontentsline\contentsline
\gdef \contentsline#1#2#3#4{\oldcontentsline{#1}{#2}{#3}}
\global \let \oldnewlabel\newlabel
\gdef \newlabel#1#2{\newlabelxx{#1}#2}
\gdef \newlabelxx#1#2#3#4#5#6{\oldnewlabel{#1}{{#2}{#3}}}
\AtEndDocument{\let \contentsline\oldcontentsline
\let \newlabel\oldnewlabel}
\else
\global \let \hyper@last\relax 
\fi

\catcode`"\active
\citation{abnt-url-package=hyperref}
\citation{abnt-nbr10520=2002}
\select@language{brazilian}
\@writefile{toc}{\select@language{brazilian}}
\@writefile{lof}{\select@language{brazilian}}
\@writefile{lot}{\select@language{brazilian}}
\citation{RevModPhys.46.597}
\citation{RevModPhys.70.653}
\citation{Pelissetto2002549}
\citation{Lipa1996}
\citation{PhysRevB.68.174518}
\citation{PhysRevB.30.5103}
\citation{PhysRevB.45.13129}
\citation{Lipa1996}
\citation{PhysRevB.68.174518}
\citation{RevModPhys.79.1}
\citation{PhysRevB.74.144506}
\citation{Pelissetto2002549}
\@writefile{toc}{\contentsline {chapter}{\numberline {1}Introdu\IeC {\c c}\IeC {\~a}o}{1}{chapter.1}}
\citation{cardy1996scaling}
\citation{RevModPhys.80.1009}
\citation{SantosFilho20102934}
\citation{Berker1979}
\citation{Cardy1979}
\citation{PhysRevB.42.2075}
\citation{PhysRevLett.86.1558}
\citation{PhysRevB.64.134503}
\citation{garcia2002critical}
\citation{maciolek2006critical}
\@writefile{toc}{\contentsline {chapter}{\numberline {2}Considera\IeC {\c c}\IeC {\~o}es Gerais }{3}{chapter.2}}
\newlabel{cap:cg}{{2}{3}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{chapter.2}{}}
\citation{stanley1987introduction}
\citation{landau1937second}
\citation{stanley1987introduction}
\newlabel{sec:transicao}{{2.1}{4}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{section.2.1}{}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {2.1}Transi\IeC {\c c}\IeC {\~a}o de fase }{4}{section.2.1}}
\citation{stanley1987introduction}
\citation{Gould2009}
\citation{Gould2009}
\citation{Mermin1966}
\citation{kosterlitz1973ordering}
\citation{Berezinskii1971}
\citation{Berker1979}
\citation{Berker1979}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.1}{\ignorespaces V\IeC {\'o}rtices (centro marcado em azul) e antivortes (centro marcado em vermelho) no modelo XY (retirado do programa STP XYModel \cite  {Gould2009}).}}{6}{figure.2.1}}
\newlabel{fig:vav}{{2.1}{6}{Vórtices (centro marcado em azul) e antivortes (centro marcado em vermelho) no modelo XY (retirado do programa STP XYModel \cite {Gould2009})}{figure.2.1}{}}
\newlabel{eq:hamiltoniano}{{2.6}{6}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.1.6}{}}
\newlabel{eq:hamiltoniano}{{2.7}{6}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.1.7}{}}
\newlabel{eq:mqtc}{{2.8}{6}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.1.8}{}}
\newlabel{eq:eta}{{2.9}{6}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.1.9}{}}
\citation{matsubara1956lattice}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.2}{\ignorespaces Calor espec\IeC {\'\i }fico do modelo XY bidimensional numa rede triangular, o ponto marca a temperatura de transi\IeC {\c c}\IeC {\~a}o BKT \cite  {Berker1979}}}{7}{figure.2.2}}
\newlabel{fig:calor}{{2.2}{7}{Calor específico do modelo XY bidimensional numa rede triangular, o ponto marca a temperatura de transição BKT \cite {Berker1979}\relax }{figure.2.2}{}}
\newlabel{sec:xy}{{2.2}{7}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{section.2.2}{}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {2.2}Modelo XY }{7}{section.2.2}}
\newlabel{eq:hamiltonianoxyg}{{2.10}{7}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.2.10}{}}
\citation{Betts1968}
\citation{betts1977critical}
\citation{reeve1976magnetically}
\citation{Mermin1966}
\newlabel{eq:hamiltonianohe4}{{2.11}{8}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.2.11}{}}
\newlabel{eq:m}{{2.12}{8}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.2.12}{}}
\newlabel{eq:mxy}{{2.13}{8}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.2.13}{}}
\citation{1742-6596-249-1-012038}
\citation{brout1959statistical}
\citation{fisher1988theory}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {2.3}Impurezas ou defeitos nos modelos magn\IeC {\'e}ticos }{9}{section.2.3}}
\citation{harris1974effect}
\newlabel{eq:media}{{2.14}{10}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.3.14}{}}
\newlabel{sec:he}{{2.4}{10}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{section.2.4}{}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {2.4}O h\IeC {\'e}lio e o modelo Vetorial Blume-Emery-Griffiths }{10}{section.2.4}}
\citation{PhysRevLett.29.1227}
\citation{Graf1967}
\citation{Graf1967}
\citation{Graf1967}
\citation{blume1971ising}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {2.3}{\ignorespaces Diagrama de transi\IeC {\c c}\IeC {\~a}o de fase de misturas de $^3$He-$^4$He~obtidas experimentalmente \cite  {Graf1967}.}}{11}{figure.2.3}}
\newlabel{fig:he34}{{2.3}{11}{Diagrama de transição de fase de misturas de \hetq obtidas experimentalmente \cite {Graf1967}}{figure.2.3}{}}
\citation{Berker1979}
\citation{Cardy1979}
\citation{baym1991landau}
\newlabel{eq:hamiltoniano1}{{2.15}{12}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.4.15}{}}
\newlabel{eq:hamiltoniano1}{{2.16}{12}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.4.16}{}}
\citation{Landau2004}
\citation{marsaglia1972choosing}
\citation{Maciolek2004}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {2.5}Simula\IeC {\c c}\IeC {\~a}o Monte Carlo }{13}{section.2.5}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.5.1}G\IeC {\'a}s de Rede}{13}{subsection.2.5.1}}
\citation{Landau2004}
\citation{Swendsen1987}
\citation{Wolff1989}
\newlabel{eq:banho}{{2.17}{14}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.5.17}{}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.5.2}Metropolis}{14}{subsection.2.5.2}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.5.3}Wolff}{14}{subsection.2.5.3}}
\citation{plascak2002cluster}
\citation{valleau1972monte}
\citation{Ferrenberg1988}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {2.5.4}Superrelaxa\IeC {\c c}\IeC {\~a}o}{15}{subsection.2.5.4}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {2.6}M\IeC {\'e}todo do histograma}{15}{section.2.6}}
\newlabel{eq:dp}{{2.20}{16}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.6.20}{}}
\citation{cardy1996scaling}
\citation{jiang2009magnetization}
\citation{johnson2009finite}
\newlabel{eq:mediahist}{{2.26}{17}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.6.26}{}}
\newlabel{sec:escala}{{2.7}{17}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{section.2.7}{}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {2.7}Teoria de escala de tamanho finito  }{17}{section.2.7}}
\citation{binder1981finite}
\newlabel{expoente}{{2.28}{18}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.7.28}{}}
\newlabel{expsecond}{{2.28a}{18}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.7.1}{}}
\newlabel{expthird}{{2.28b}{18}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.7.2}{}}
\newlabel{expfourth}{{2.28c}{18}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.7.3}{}}
\newlabel{grp}{{2.29}{18}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.7.29}{}}
\newlabel{second}{{2.29a}{18}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.7.1}{}}
\newlabel{third}{{2.29b}{18}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.7.2}{}}
\newlabel{fourth}{{2.29c}{18}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.7.3}{}}
\citation{binder1981finite}
\newlabel{eq:cumu}{{2.30}{19}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.7.30}{}}
\newlabel{eq:tcl}{{2.31}{19}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.7.31}{}}
\citation{schultka1994finite}
\citation{PhysRevB.48.7419}
\citation{kim1996phase}
\citation{PhysRevB.55.3580}
\citation{chung1999essential}
\citation{lepri2001finite}
\citation{zhang2006finite}
\citation{PhysRevE.66.026108}
\citation{hasenbusch2005two}
\citation{archambault2009universal}
\citation{PhysRevB.49.8811}
\citation{bramwell1993magnetization}
\citation{PhysRevB.20.3761}
\citation{chattopadhyay1992antiferromagnetic}
\citation{bramwell1986neutron}
\citation{hirakawa1973investigations}
\newlabel{eq:cum}{{2.32}{20}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.7.32}{}}
\newlabel{grp}{{2.33}{20}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.7.33}{}}
\newlabel{second}{{2.33a}{20}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.7.1}{}}
\newlabel{third}{{2.33b}{20}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.7.2}{}}
\newlabel{fourth}{{2.33c}{20}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.7.3}{}}
\newlabel{mag}{{2.34}{20}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.7.34}{}}
\citation{sun2010berezinskii}
\citation{chung1999essential}
\citation{bramwell1993magnetization}
\citation{PhysRevB.16.1217}
\citation{kosterlitz1974critical}
\citation{hasenbusch2005two}
\newlabel{eq:escalabkt}{{2.35}{21}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.7.35}{}}
\newlabel{schiL}{{2.36}{21}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.7.36}{}}
\newlabel{schiL}{{2.37}{21}{Considerações Gerais \label {cap:cg}\relax }{equation.2.7.37}{}}
\@writefile{toc}{\contentsline {chapter}{\numberline {3}Modelo XY tridimensional como dilui\IeC {\c c}\IeC {\~a}o por s\IeC {\'\i }tios}{22}{chapter.3}}
\citation{Wolff1989}
\citation{newman1999monte}
\citation{creutz1987overrelaxation}
\citation{pawig1998monte}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {3.1}Introdu\IeC {\c c}\IeC {\~a}o}{23}{section.3.1}}
\newlabel{hamxy}{{3.1}{23}{Modelo XY tridimensional como diluição por sítios\relax }{equation.3.1.1}{}}
\newlabel{eq:pro}{{3.2}{23}{Modelo XY tridimensional como diluição por sítios\relax }{equation.3.1.2}{}}
\newlabel{av}{{3.3}{23}{Modelo XY tridimensional como diluição por sítios\relax }{equation.3.1.3}{}}
\citation{Landau1999}
\citation{cardy1996scaling}
\newlabel{mag}{{3.5}{24}{Modelo XY tridimensional como diluição por sítios\relax }{equation.3.1.4}{}}
\newlabel{chi}{{3.6}{24}{Modelo XY tridimensional como diluição por sítios\relax }{equation.3.1.4}{}}
\newlabel{U1}{{3.6}{24}{Modelo XY tridimensional como diluição por sítios\relax }{equation.3.1.4}{}}
\newlabel{gamma}{{3.7}{24}{Modelo XY tridimensional como diluição por sítios\relax }{equation.3.1.7}{}}
\newlabel{beta}{{3.8}{24}{Modelo XY tridimensional como diluição por sítios\relax }{equation.3.1.7}{}}
\newlabel{nu}{{3.9}{24}{Modelo XY tridimensional como diluição por sítios\relax }{equation.3.1.7}{}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {3.2}Resultados}{24}{section.3.2}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {3.1}{\ignorespaces Susceptibilidade magn\IeC {\'e}tica $\chi _{\{\epsilon \}}$ em diferentes amostras, para $p=0.95$ e $p = 0.85$ e $L = 20$, obtida na temperatura pr\IeC {\'o}xima do ponto onde a m\IeC {\'e}dia $[\chi _{\{\epsilon \}}(T)]_{av}$ tem um m\IeC {\'a}ximo. A linha s\IeC {\'o}lida \IeC {\'e} a m\IeC {\'e}dia de acordo com a equa\IeC {\c c}\IeC {\~a}o. (\ref  {av}).}}{25}{figure.3.1}}
\newlabel{xxsL20p85}{{3.1}{25}{Susceptibilidade magnética $\chi _{\{\epsilon \}}$ em diferentes amostras, para $p=0.95$ e $p = 0.85$ e $L = 20$, obtida na temperatura próxima do ponto onde a média $[\chi _{\{\epsilon \}}(T)]_{av}$ tem um máximo. A linha sólida é a média de acordo com a equação. (\ref {av})}{figure.3.1}{}}
\citation{PhysRevB.74.144506}
\citation{PhysRevB.74.144506}
\citation{PhysRevB.60.3375}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {3.2}{\ignorespaces Distribui\IeC {\c c}\IeC {\~a}o da susceptibilidade magn\IeC {\'e}tica $\chi _{\{\epsilon \}}$ para $p=0.95$ e $p = 0.85$ e $L = 20$. A linha s\IeC {\'o}lida \IeC {\'e} um ajuste por uma gaussiana.}}{26}{figure.3.2}}
\newlabel{disL20p85}{{3.2}{26}{Distribuição da susceptibilidade magnética $\chi _{\{\epsilon \}}$ para $p=0.95$ e $p = 0.85$ e $L = 20$. A linha sólida é um ajuste por uma gaussiana}{figure.3.2}{}}
\citation{PhysRevB.74.144506}
\citation{tucker1996effective}
\citation{defotis2008dependence}
\citation{defotis2008dependence}
\citation{PhysRevB.61.3188}
\citation{dias2009ising}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {3.3}{\ignorespaces Quantidades termodin\IeC {\^a}micas para o modelo XY dilu\IeC {\'\i }do como $p=0.97$. (a) Cumulante de Binder como fun\IeC {\c c}\IeC {\~a}o da temperatura para diferentes tamanhos de rede. (b)-(d) Escala de tamanho finito de $X_1$, $X_2$, e $X_3$, respectivamente, com o correspondente ajuste (linha cheia) sem as corre\IeC {\c c}\IeC {\~o}es de escala. As barras de erro s\IeC {\~a}o menores que o tamanho do s\IeC {\'\i }mbolo. }}{27}{figure.3.3}}
\newlabel{cx1-3}{{3.3}{27}{Quantidades termodinâmicas para o modelo XY diluído como $p=0.97$. (a) Cumulante de Binder como função da temperatura para diferentes tamanhos de rede. (b)-(d) Escala de tamanho finito de $X_1$, $X_2$, e $X_3$, respectivamente, com o correspondente ajuste (linha cheia) sem as correções de escala. As barras de erro são menores que o tamanho do símbolo. \relax }{figure.3.3}{}}
\newlabel{eq:tc}{{3.10}{27}{Modelo XY tridimensional como diluição por sítios\relax }{equation.3.2.10}{}}
\citation{stauffer1994introduction}
\citation{defotis2008dependence}
\citation{stauffer1994introduction}
\citation{defotis2008dependence}
\@writefile{lot}{\contentsline {table}{\numberline {3.1}{\ignorespaces Expoentes cr\IeC {\'\i }ticos do modelo XY com dilui\IeC {\c c}\IeC {\~a}o por s\IeC {\'\i }tios para diferentes concentra\IeC {\c c}\IeC {\~o}es. Tamb\IeC {\'e}m \IeC {\'e} dado cumulante de Binder e a temperatura cr\IeC {\'\i }tica obtida do m\IeC {\'a}ximo da susceptibilidade e do cumulante de Binder. }}{28}{table.3.1}}
\newlabel{tab}{{3.1}{28}{Expoentes críticos do modelo XY com diluição por sítios para diferentes concentrações. Também é dado cumulante de Binder e a temperatura crítica obtida do máximo da susceptibilidade e do cumulante de Binder. \relax }{table.3.1}{}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {3.4}{\ignorespaces  Temperatura $T_c(L)$ como fun\IeC {\c c}\IeC {\~a}o de tamanho linear da rede $L$. A linha s\IeC {\'o}lida mostra o ajuste dos dados de acordo com a rela\IeC {\c c}\IeC {\~a}o de escala dada na Equa\IeC {\c c}\IeC {\~a}o (\ref  {eq:tc}). Os mesmos valores est\IeC {\~a}o apresentados na Tabela \ref  {tab}. As barras de erros s\IeC {\~a}o menores que o tamanho dos s\IeC {\'\i }mbolos.}}{29}{figure.3.4}}
\newlabel{fittc}{{3.4}{29}{ Temperatura $T_c(L)$ como função de tamanho linear da rede $L$. A linha sólida mostra o ajuste dos dados de acordo com a relação de escala dada na Equação (\ref {eq:tc}). Os mesmos valores estão apresentados na Tabela \ref {tab}. As barras de erros são menores que o tamanho dos símbolos}{figure.3.4}{}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {3.5}{\ignorespaces Diagrama de fase do modelo 3D XY com dilui\IeC {\c c}\IeC {\~a}o por s\IeC {\'\i }tios do tipo quenched no plano temperatura reduzida $T_c(p)/T_c(1)$ versus concentra\IeC {\c c}\IeC {\~a}o de s\IeC {\'\i }tios magn\IeC {\'e}ticos $p$. O quadrado marca o local do ponto de percola\IeC {\c c}\IeC {\~a}o $p_c$\cite  {stauffer1994introduction}. A linha pontilhada \IeC {\'e} uma guia para os olhos. O destaque mostra a inclina\IeC {\c c}\IeC {\~a}o para baixa concentra\IeC {\c c}\IeC {\~a}o, comparado com resultados experimentais da refer\IeC {\^e}ncia\cite  {defotis2008dependence}. A linha pontilhada no caso, d\IeC {\'a} a correspondente inclina\IeC {\c c}\IeC {\~a}o na regi\IeC {\~a}o indicada. }}{29}{figure.3.5}}
\newlabel{dia}{{3.5}{29}{Diagrama de fase do modelo 3D XY com diluição por sítios do tipo quenched no plano temperatura reduzida $T_c(p)/T_c(1)$ versus concentração de sítios magnéticos $p$. O quadrado marca o local do ponto de percolação $p_c$\cite {stauffer1994introduction}. A linha pontilhada é uma guia para os olhos. O destaque mostra a inclinação para baixa concentração, comparado com resultados experimentais da referência\cite {defotis2008dependence}. A linha pontilhada no caso, dá a correspondente inclinação na região indicada. \relax }{figure.3.5}{}}
\@writefile{toc}{\contentsline {chapter}{\numberline {4}Filmes ultrafinos de misturas de $^3$He-$^4$He~}{30}{chapter.4}}
\newlabel{cap:filme}{{4}{30}{Filmes ultrafinos de misturas de \hetq \label {cap:filme}\relax }{chapter.4}{}}
\citation{wolff1989collective}
\citation{newman1999monte}
\citation{creutz1987overrelaxation}
\citation{pawig1998monte}
\citation{plascak2002cluster}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {4.1}Introdu\IeC {\c c}\IeC {\~a}o}{31}{section.4.1}}
\newlabel{ham}{{4.1}{31}{Filmes ultrafinos de misturas de \hetq \label {cap:filme}\relax }{equation.4.1.1}{}}
\newlabel{ei}{{4.2}{31}{Filmes ultrafinos de misturas de \hetq \label {cap:filme}\relax }{equation.4.1.2}{}}
\newlabel{mag}{{4.3}{32}{Filmes ultrafinos de misturas de \hetq \label {cap:filme}\relax }{equation.4.1.3}{}}
\newlabel{chi}{{4.4}{32}{Filmes ultrafinos de misturas de \hetq \label {cap:filme}\relax }{equation.4.1.4}{}}
\newlabel{x3}{{4.5}{32}{Filmes ultrafinos de misturas de \hetq \label {cap:filme}\relax }{equation.4.1.5}{}}
\newlabel{mag}{{4.6}{32}{Filmes ultrafinos de misturas de \hetq \label {cap:filme}\relax }{equation.4.1.6}{}}
\newlabel{schiT}{{4.7}{32}{Filmes ultrafinos de misturas de \hetq \label {cap:filme}\relax }{equation.4.1.7}{}}
\newlabel{schiL}{{4.8}{32}{Filmes ultrafinos de misturas de \hetq \label {cap:filme}\relax }{equation.4.1.8}{}}
\citation{more1978levenberg}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {4.2}Rede triangular}{33}{section.4.2}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {4.2.1}Susceptibilidade magn\IeC {\'e}tica}{33}{subsection.4.2.1}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {4.1}{\ignorespaces Logaritmo da susceptibilidade como fun\IeC {\c c}\IeC {\~a}o da temperatura para diferentes tamanhos de redes $L$ e de potencial qu\IeC {\'\i }mico reduzido $d=\Delta /J$. As linhas cheias s\IeC {\~a}o guias para os olhos.}}{33}{figure.4.1}}
\newlabel{fig1}{{4.1}{33}{Logaritmo da susceptibilidade como função da temperatura para diferentes tamanhos de redes $L$ e de potencial químico reduzido $d=\Delta /J$. As linhas cheias são guias para os olhos}{figure.4.1}{}}
\citation{sun2009thermodynamic}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {4.2}{\ignorespaces Ajuste do logaritmo da susceptibilidade com fun\IeC {\c c}\IeC {\~a}o da temperatura de acordo com a Equa\IeC {\c c}\IeC {\~a}o (\ref  {schiT}) para diferentes valores do potencial qu\IeC {\'\i }mico reduzido $d=\Delta /J$. A linha cheia \IeC {\'e} o melhor ajuste BKT.}}{34}{figure.4.2}}
\newlabel{fig2}{{4.2}{34}{Ajuste do logaritmo da susceptibilidade com função da temperatura de acordo com a Equação (\ref {schiT}) para diferentes valores do potencial químico reduzido $d=\Delta /J$. A linha cheia é o melhor ajuste BKT}{figure.4.2}{}}
\citation{sun2010berezinskii}
\citation{berche2009influence}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {4.3}{\ignorespaces  Concentra\IeC {\c c}\IeC {\~a}o de $^3$He como fun\IeC {\c c}\IeC {\~a}o da temperatura para diferentes valores do potencial qu\IeC {\'\i }mico reduzido $d=\Delta /J$. A linha cheia \IeC {\'e} uma guia para os olhos.}}{35}{figure.4.3}}
\newlabel{fig3}{{4.3}{35}{ Concentração de $^3$He como função da temperatura para diferentes valores do potencial químico reduzido $d=\Delta /J$. A linha cheia é uma guia para os olhos}{figure.4.3}{}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {4.4}{\ignorespaces Curvas de $\chi /L^{2-\eta } \times T$ para diferentes valores de rede, e $d=2$ }}{36}{figure.4.4}}
\newlabel{fig4}{{4.4}{36}{Curvas de $\chi /L^{2-\eta } \times T$ para diferentes valores de rede, e $d=2$ \relax }{figure.4.4}{}}
\@writefile{lot}{\contentsline {table}{\numberline {4.1}{\ignorespaces Temperatura de transi\IeC {\c c}\IeC {\~a}o BKT para diferentes valores do campo $d$, m\IeC {\'e}todo e expoente $r$}}{36}{table.4.1}}
\newlabel{TBKT}{{4.1}{36}{Temperatura de transição BKT para diferentes valores do campo $d$, método e expoente $r$\relax }{table.4.1}{}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {4.5}{\ignorespaces Susceptibilidade magn\IeC {\'e}tica no plano como fun\IeC {\c c}\IeC {\~a}o de $T$ para diferentes valores de $L$. Os pontos s\IeC {\~a}o os resultados da simula\IeC {\c c}\IeC {\~a}o e a linha tracejada \IeC {\'e} o melhor ajuste da Equa\IeC {\c c}\IeC {\~a}o (\ref  {schiT}) fixando a temperatura $T_{BKT}$ no resultado para diferentes valore do campo $d$}}{37}{figure.4.5}}
\newlabel{fig5}{{4.5}{37}{Susceptibilidade magnética no plano como função de $T$ para diferentes valores de $L$. Os pontos são os resultados da simulação e a linha tracejada é o melhor ajuste da Equação (\ref {schiT}) fixando a temperatura $T_{BKT}$ no resultado para diferentes valore do campo $d$\relax }{figure.4.5}{}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {4.6}{\ignorespaces Curvas de $\chi /L^{2-\eta } \times T$ para diferentes valores de rede, e $d=3.55$ incrementando e decrementando a temperatura. Os pontos s\IeC {\~a}o resultado da simula\IeC {\c c}\IeC {\~a}o e as linhas s\IeC {\~a}o guias para os olhos.}}{37}{figure.4.6}}
\newlabel{fig6}{{4.6}{37}{Curvas de $\chi /L^{2-\eta } \times T$ para diferentes valores de rede, e $d=3.55$ incrementando e decrementando a temperatura. Os pontos são resultado da simulação e as linhas são guias para os olhos}{figure.4.6}{}}
\citation{PhysRevB.49.8811}
\citation{bramwell1993magnetization}
\citation{chung1999essential}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {4.2.2}Magnetiza\IeC {\c c}\IeC {\~a}o}{38}{subsection.4.2.2}}
\newlabel{tcmag}{{4.9}{38}{Filmes ultrafinos de misturas de \hetq \label {cap:filme}\relax }{equation.4.2.9}{}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {4.7}{\ignorespaces Magnetiza\IeC {\c c}\IeC {\~a}o no plano como fun\IeC {\c c}\IeC {\~a}o da temperatura para diferentes tamanhos de rede e campo $d=-2$, onde os pontos s\IeC {\~a}o o resultados da simula\IeC {\c c}\IeC {\~a}o, a linha tracejada \IeC {\'e} um ajuste de uma lei de pot\IeC {\^e}ncia e a linha cheia \IeC {\'e} o resultado exato da Equa\IeC {\c c}\IeC {\~a}o (\ref  {mag}).}}{39}{figure.4.7}}
\newlabel{fig7}{{4.7}{39}{Magnetização no plano como função da temperatura para diferentes tamanhos de rede e campo $d=-2$, onde os pontos são o resultados da simulação, a linha tracejada é um ajuste de uma lei de potência e a linha cheia é o resultado exato da Equação (\ref {mag})}{figure.4.7}{}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {4.8}{\ignorespaces Curva da temperatura cr\IeC {\'\i }tica $T(L)\times L$, onde os pontos s\IeC {\~a}o o resultado do ajuste na magnetiza\IeC {\c c}\IeC {\~a}o e a linha tracejada \IeC {\'e} o resultado do ajuste utilizando a Equa\IeC {\c c}\IeC {\~a}o (\ref  {tcmag}) em dois intervalos diferentes.}}{39}{figure.4.8}}
\newlabel{fig8}{{4.8}{39}{Curva da temperatura crítica $T(L)\times L$, onde os pontos são o resultado do ajuste na magnetização e a linha tracejada é o resultado do ajuste utilizando a Equação (\ref {tcmag}) em dois intervalos diferentes}{figure.4.8}{}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {4.9}{\ignorespaces Curva de histerese da concentra\IeC {\c c}\IeC {\~a}o de $^3$He como fun\IeC {\c c}\IeC {\~a}o do campo para diferentes tamanhos de Rede. Os pontos s\IeC {\~a}o resultado da simula\IeC {\c c}\IeC {\~a}o e a linha \IeC {\'e} guia para os olhos.}}{40}{figure.4.9}}
\newlabel{fig9}{{4.9}{40}{Curva de histerese da concentração de $^3$He como função do campo para diferentes tamanhos de Rede. Os pontos são resultado da simulação e a linha é guia para os olhos}{figure.4.9}{}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {4.2.3}Distribui\IeC {\c c}\IeC {\~a}o de probabilidade da concentra\IeC {\c c}\IeC {\~a}o de $^3$He~}{41}{subsection.4.2.3}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {4.10}{\ignorespaces Distribui\IeC {\c c}\IeC {\~a}o de probabilidades da concentra\IeC {\c c}\IeC {\~a}o de $^3$He~para diferentes temperatura e $L=16$. }}{41}{figure.4.10}}
\newlabel{fig9.2}{{4.10}{41}{Distribuição de probabilidades da concentração de \het para diferentes temperatura e $L=16$. \relax }{figure.4.10}{}}
\@writefile{toc}{\contentsline {subsection}{\numberline {4.2.4}Diagrama de transi\IeC {\c c}\IeC {\~a}o de fase}{41}{subsection.4.2.4}}
\newlabel{fig:d1}{{4.11(a)}{42}{Subfigure 4 4.11(a)\relax }{subfigure.4.11.1}{}}
\newlabel{sub@fig:d1}{{(a)}{42}{Subfigure 4 4.11(a)\relax }{subfigure.4.11.1}{}}
\newlabel{fig:d2}{{4.11(b)}{42}{Subfigure 4 4.11(b)\relax }{subfigure.4.11.2}{}}
\newlabel{sub@fig:d2}{{(b)}{42}{Subfigure 4 4.11(b)\relax }{subfigure.4.11.2}{}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {4.11}{\ignorespaces Distribui\IeC {\c c}\IeC {\~a}o de probabilidades da concentra\IeC {\c c}\IeC {\~a}o de $^3$He~para as redes $L=20$, $L=30$ e $L=40$}}{42}{figure.4.11}}
\@writefile{lof}{\contentsline {subfigure}{\numberline{(a)}{\ignorespaces {Distribui\IeC {\c c}\IeC {\~a}o de probabilidades em $T=1.2$  }}}{42}{figure.4.11}}
\@writefile{lof}{\contentsline {subfigure}{\numberline{(b)}{\ignorespaces {Distribui\IeC {\c c}\IeC {\~a}o de probabilidades em $T=1.16$}}}{42}{figure.4.11}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {4.12}{\ignorespaces Diagrama de fase no plano temperatura vs. campo cristalino reduzido para o modelo com $K=J$. Os c\IeC {\'\i }rculos cheios indicam a transi\IeC {\c c}\IeC {\~a}o BKT e os abertos indicam a transi\IeC {\c c}\IeC {\~a}o de primeira ordem. O triangulo cheio e o quadrado representa o ponto cr\IeC {\'\i }tico simples e o ponto cr\IeC {\'\i }tico terminal, respectivamente. A inser\IeC {\c c}\IeC {\~a}o mostra em detalhe a regi\IeC {\~a}o pr\IeC {\'o}xima ao pontos cr\IeC {\'\i }tico, onde h\IeC {\'a} uma aparente continua\IeC {\c c}\IeC {\~a}o anal\IeC {\'\i }tica da transi\IeC {\c c}\IeC {\~a}o BKT.}}{43}{figure.4.12}}
\newlabel{diag}{{4.12}{43}{Diagrama de fase no plano temperatura vs. campo cristalino reduzido para o modelo com $K=J$. Os círculos cheios indicam a transição BKT e os abertos indicam a transição de primeira ordem. O triangulo cheio e o quadrado representa o ponto crítico simples e o ponto crítico terminal, respectivamente. A inserção mostra em detalhe a região próxima ao pontos crítico, onde há uma aparente continuação analítica da transição BKT}{figure.4.12}{}}
\citation{PhysRevB.55.3580}
\citation{PhysRevB.52.10221}
\citation{evertz1996critical}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {4.13}{\ignorespaces Diagrama de coexist\IeC {\^e}ncia no plano da temperatura versus concentra\IeC {\c c}\IeC {\~a}o para o modelo com $K=J$. Os c\IeC {\'\i }rculos cheios indicam a transi\IeC {\c c}\IeC {\~a}o e os c\IeC {\'\i }rculos abertos indicam o limite de coexist\IeC {\^e}ncia do superfluido e $^3$He fluido normal, bem como a transi\IeC {\c c}\IeC {\~a}o $^4$He e $^3$He liquido normal (as linhas s\IeC {\~a}o apenas guia para os olhos). O tri\IeC {\^a}ngulo cheio e o quadrado cheio representam, respectivamente, o ponto cr\IeC {\'\i }tico simples e o ponto cr\IeC {\'\i }tico terminal para o modelo XY VBEG. A linha pontilhada mostra o resultado obtido por Berker e Nelson para o modelo rotor planar (PR).}}{44}{figure.4.13}}
\newlabel{diagc}{{4.13}{44}{Diagrama de coexistência no plano da temperatura versus concentração para o modelo com $K=J$. Os círculos cheios indicam a transição e os círculos abertos indicam o limite de coexistência do superfluido e $^3$He fluido normal, bem como a transição $^4$He e $^3$He liquido normal (as linhas são apenas guia para os olhos). O triângulo cheio e o quadrado cheio representam, respectivamente, o ponto crítico simples e o ponto crítico terminal para o modelo XY VBEG. A linha pontilhada mostra o resultado obtido por Berker e Nelson para o modelo rotor planar (PR)}{figure.4.13}{}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {4.3}Rede quadrada}{44}{section.4.3}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {4.14}{\ignorespaces Curva de $\chi /L^{2-\eta }(\qopname  \relax o{ln}L)^{-2r} \times T $ para $d=-4$ e diferentes tamanhos de rede. Considerando corre\IeC {\c c}\IeC {\~a}o de escala com $r=0,27$ e sem corre\IeC {\c c}\IeC {\~a}o de escala, ou seja, $r=0$}}{45}{figure.4.14}}
\newlabel{quadrada1}{{4.14}{45}{Curva de $\chi /L^{2-\eta }(\ln L)^{-2r} \times T $ para $d=-4$ e diferentes tamanhos de rede. Considerando correção de escala com $r=0,27$ e sem correção de escala, ou seja, $r=0$\relax }{figure.4.14}{}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {4.15}{\ignorespaces Diagrama de fase no plano temperatura vs. campo cristalino reduzido para o modelo com $K=J$ numa rede quadrada. Os c\IeC {\'\i }rculos cheios indicam BKT transi\IeC {\c c}\IeC {\~a}o e os abertos indicam a transi\IeC {\c c}\IeC {\~a}o de primeira ordem. O triangulo cheio e o quadrado representam o ponto cr\IeC {\'\i }tico simples e o ponto cr\IeC {\'\i }tico terminal, respectivamente. }}{46}{figure.4.15}}
\newlabel{fig:diagramaquadrada}{{4.15}{46}{Diagrama de fase no plano temperatura vs. campo cristalino reduzido para o modelo com $K=J$ numa rede quadrada. Os círculos cheios indicam BKT transição e os abertos indicam a transição de primeira ordem. O triangulo cheio e o quadrado representam o ponto crítico simples e o ponto crítico terminal, respectivamente. \relax }{figure.4.15}{}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {4.16}{\ignorespaces Diagrama de fase no plano temperatura vs. campo cristalino reduzido para o modelo com $K=0$ numa rede quadrada. Os c\IeC {\'\i }rculos cheios indicam BKT transi\IeC {\c c}\IeC {\~a}o e os abertos indicam a transi\IeC {\c c}\IeC {\~a}o de primeira ordem.}}{47}{figure.4.16}}
\newlabel{fig:bc}{{4.16}{47}{Diagrama de fase no plano temperatura vs. campo cristalino reduzido para o modelo com $K=0$ numa rede quadrada. Os círculos cheios indicam BKT transição e os abertos indicam a transição de primeira ordem}{figure.4.16}{}}
\@writefile{toc}{\contentsline {chapter}{\numberline {5}Filmes multicamada de misturas de $^3$He-$^4$He~}{48}{chapter.5}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {5.1}Introdu\IeC {\c c}\IeC {\~a}o}{49}{section.5.1}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {5.1}{\ignorespaces Ilustra\IeC {\c c}\IeC {\~a}o do filme simulado}}{49}{figure.5.1}}
\newlabel{fig:filme}{{5.1}{49}{Ilustração do filme simulado\relax }{figure.5.1}{}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {5.2}Resultados}{49}{section.5.2}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {5.2}{\ignorespaces Curva da susceptibilidade como fun\IeC {\c c}\IeC {\~a}o da temperatura para o modelo VBEG com $K=1$ e $d=-4$ em um filme com espessura $h=3$. A linha tracejada \IeC {\'e} o ajuste dado pela Equa\IeC {\c c}\IeC {\~a}o (\ref  {schiT})}}{50}{figure.5.2}}
\newlabel{fig:xth3}{{5.2}{50}{Curva da susceptibilidade como função da temperatura para o modelo VBEG com $K=1$ e $d=-4$ em um filme com espessura $h=3$. A linha tracejada é o ajuste dado pela Equação (\ref {schiT})\relax }{figure.5.2}{}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {5.3}{\ignorespaces Curva de $\chi /L^{2-\eta }$ como fun\IeC {\c c}\IeC {\~a}o da temperatura para o modelo VBEG com $K=1$ e $d=-4$ em um filme com espessura $h=3$ e diferentes tamanhos de rede $L$. A temperatura foi localizada pelo cruzamento das curvas}}{50}{figure.5.3}}
\newlabel{fig:xh3}{{5.3}{50}{Curva de $\chi /L^{2-\eta }$ como função da temperatura para o modelo VBEG com $K=1$ e $d=-4$ em um filme com espessura $h=3$ e diferentes tamanhos de rede $L$. A temperatura foi localizada pelo cruzamento das curvas\relax }{figure.5.3}{}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {5.4}{\ignorespaces Temperatura BKT do modelo VBEG com K=1 como fun\IeC {\c c}\IeC {\~a}o da espessura $h$ dos filmes. A linha vermelha marca a temperatura de transi\IeC {\c c}\IeC {\~a}o de um sistema tridimensional}}{51}{figure.5.4}}
\newlabel{fig:xhl3}{{5.4}{51}{Temperatura BKT do modelo VBEG com K=1 como função da espessura $h$ dos filmes. A linha vermelha marca a temperatura de transição de um sistema tridimensional\relax }{figure.5.4}{}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {5.5}{\ignorespaces Diagrama de fase no plano temperatura vs. campo cristalino reduzido para o modelo VBEG com $K=1$ num filme com espessura $h=3$. Os c\IeC {\'\i }rculos cheios indicam uma transi\IeC {\c c}\IeC {\~a}o BKT e os abertos indicam a transi\IeC {\c c}\IeC {\~a}o de primeira ordem.}}{52}{figure.5.5}}
\newlabel{fig:diagramaquadradah3}{{5.5}{52}{Diagrama de fase no plano temperatura vs. campo cristalino reduzido para o modelo VBEG com $K=1$ num filme com espessura $h=3$. Os círculos cheios indicam uma transição BKT e os abertos indicam a transição de primeira ordem}{figure.5.5}{}}
\@writefile{lof}{\contentsline {figure}{\numberline {5.6}{\ignorespaces Localiza\IeC {\c c}\IeC {\~a}o do ponto cr\IeC {\'\i }tico terminal para o modelo XY-VBEG com $K=1$ e com espessuras $h=1$, $h=2$, $h=3$ e $h=4$ marcado com c\IeC {\'\i }rculos abertos e a localiza\IeC {\c c}\IeC {\~a}o do ponto tricr\IeC {\'\i }tico para o modelo tridimensional marcado com um quadrado fechados, a linha pontilhada \IeC {\'e} uma guia para os olhos}}{53}{figure.5.6}}
\newlabel{fig:pch}{{5.6}{53}{Localização do ponto crítico terminal para o modelo XY-VBEG com $K=1$ e com espessuras $h=1$, $h=2$, $h=3$ e $h=4$ marcado com círculos abertos e a localização do ponto tricrítico para o modelo tridimensional marcado com um quadrado fechados, a linha pontilhada é uma guia para os olhos\relax }{figure.5.6}{}}
\citation{defotis2008dependence}
\@writefile{toc}{\contentsline {chapter}{\numberline {6}Etapas futuras}{54}{chapter.6}}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {6.1}Resumo das etapas conclu\IeC {\'\i }das}{54}{section.6.1}}
\citation{PhysRevLett.65.2402}
\citation{wilding1997coexistence}
\citation{PhysRevB.82.184421}
\citation{Berker1979}
\bibstyle{abnt-num}
\bibdata{abnt-options,referencia/ref}
\@writefile{toc}{\contentsline {section}{\numberline {6.2}Etapas a serem finalizadas e cronograma}{55}{section.6.2}}
\bibcite{RevModPhys.46.597}{1}
\bibciteEXPL{RevModPhys.46.597}{Fisher}
\bibciteIMPL{RevModPhys.46.597}{FISHER}
\bibciteYEAR{RevModPhys.46.597}{1974}
\bibcite{RevModPhys.70.653}{2}
\bibciteEXPL{RevModPhys.70.653}{Fisher}
\bibciteIMPL{RevModPhys.70.653}{FISHER}
\bibciteYEAR{RevModPhys.70.653}{1998}
\bibcite{Pelissetto2002549}{3}
\bibciteEXPL{Pelissetto2002549}{Pelissetto e Vicari}
\bibciteIMPL{Pelissetto2002549}{PELISSETTO; VICARI}
\bibciteYEAR{Pelissetto2002549}{2002}
\bibcite{Lipa1996}{4}
\bibciteEXPL{Lipa1996}{Lipa et al.}
\bibciteIMPL{Lipa1996}{LIPA et al.}
\bibciteYEAR{Lipa1996}{1996}
\bibcite{PhysRevB.68.174518}{5}
\bibciteEXPL{PhysRevB.68.174518}{Lipa et al.}
\bibciteIMPL{PhysRevB.68.174518}{LIPA et al.}
\bibciteYEAR{PhysRevB.68.174518}{2003}
\bibcite{PhysRevB.30.5103}{6}
\bibciteEXPL{PhysRevB.30.5103}{Singasaas e Ahlers}
\bibciteIMPL{PhysRevB.30.5103}{SINGASAAS; AHLERS}
\bibciteYEAR{PhysRevB.30.5103}{1984}
\bibcite{PhysRevB.45.13129}{7}
\bibciteEXPL{PhysRevB.45.13129}{Goldner e Ahlers}
\bibciteIMPL{PhysRevB.45.13129}{GOLDNER; AHLERS}
\bibciteYEAR{PhysRevB.45.13129}{1992}
\bibcite{RevModPhys.79.1}{8}
\bibciteEXPL{RevModPhys.79.1}{Barmatz et al.}
\bibciteIMPL{RevModPhys.79.1}{BARMATZ et al.}
\bibciteYEAR{RevModPhys.79.1}{2007}
\bibcite{PhysRevB.74.144506}{9}
\bibciteEXPL{PhysRevB.74.144506}{Campostrini et al.}
\bibciteIMPL{PhysRevB.74.144506}{CAMPOSTRINI et al.}
\bibciteYEAR{PhysRevB.74.144506}{2006}
\bibcite{cardy1996scaling}{10}
\bibciteEXPL{cardy1996scaling}{Cardy}
\bibciteIMPL{cardy1996scaling}{CARDY}
\bibciteYEAR{cardy1996scaling}{1996}
\bibcite{RevModPhys.80.1009}{11}
\bibciteEXPL{RevModPhys.80.1009}{Gasparini et al.}
\bibciteIMPL{RevModPhys.80.1009}{GASPARINI et al.}
\bibciteYEAR{RevModPhys.80.1009}{2008}
\bibcite{SantosFilho20102934}{12}
\bibciteEXPL{SantosFilho20102934}{Santos-Filho, Plascak e Landau}
\bibciteIMPL{SantosFilho20102934}{SANTOS-FILHO; PLASCAK; LANDAU}
\bibciteYEAR{SantosFilho20102934}{2010}
\bibcite{Berker1979}{13}
\bibciteEXPL{Berker1979}{Berker e Nelson}
\bibciteIMPL{Berker1979}{BERKER; NELSON}
\bibciteYEAR{Berker1979}{1979}
\bibcite{Cardy1979}{14}
\bibciteEXPL{Cardy1979}{Cardy e Scalapino}
\bibciteIMPL{Cardy1979}{CARDY; SCALAPINO}
\bibciteYEAR{Cardy1979}{1979}
\@writefile{toc}{\contentsline {chapter}{Refer\^encias Bibliogr\'aficas}{56}{section.6.2}}
\bibcite{PhysRevB.42.2075}{15}
\bibciteEXPL{PhysRevB.42.2075}{Tiwari e Glaberson}
\bibciteIMPL{PhysRevB.42.2075}{TIWARI; GLABERSON}
\bibciteYEAR{PhysRevB.42.2075}{1990}
\bibcite{PhysRevLett.86.1558}{16}
\bibciteEXPL{PhysRevLett.86.1558}{Kimball e Gasparini}
\bibciteIMPL{PhysRevLett.86.1558}{KIMBALL; GASPARINI}
\bibciteYEAR{PhysRevLett.86.1558}{2001}
\bibcite{PhysRevB.64.134503}{17}
\bibciteEXPL{PhysRevB.64.134503}{Apaja e Krotscheck}
\bibciteIMPL{PhysRevB.64.134503}{APAJA; KROTSCHECK}
\bibciteYEAR{PhysRevB.64.134503}{2001}
\bibcite{garcia2002critical}{18}
\bibciteEXPL{garcia2002critical}{Garcia e Chan}
\bibciteIMPL{garcia2002critical}{GARCIA; CHAN}
\bibciteYEAR{garcia2002critical}{2002}
\bibcite{maciolek2006critical}{19}
\bibciteEXPL{maciolek2006critical}{Macio{\l }ek e Dietrich}
\bibciteIMPL{maciolek2006critical}{MACIO{\L }EK; DIETRICH}
\bibciteYEAR{maciolek2006critical}{2006}
\bibcite{stanley1987introduction}{20}
\bibciteEXPL{stanley1987introduction}{Stanley}
\bibciteIMPL{stanley1987introduction}{STANLEY}
\bibciteYEAR{stanley1987introduction}{1971}
\bibcite{landau1937second}{21}
\bibciteEXPL{landau1937second}{Landau e Lifschitz}
\bibciteIMPL{landau1937second}{LANDAU; LIFSCHITZ}
\bibciteYEAR{landau1937second}{1937}
\bibcite{Gould2009}{22}
\bibciteEXPL{Gould2009}{Gould et al.}
\bibciteIMPL{Gould2009}{GOULD et al.}
\bibciteYEAR{Gould2009}{2009}
\bibcite{Mermin1966}{23}
\bibciteEXPL{Mermin1966}{Mermin e Wagner}
\bibciteIMPL{Mermin1966}{MERMIN; WAGNER}
\bibciteYEAR{Mermin1966}{1966}
\bibcite{kosterlitz1973ordering}{24}
\bibciteEXPL{kosterlitz1973ordering}{Kosterlitz e Thouless}
\bibciteIMPL{kosterlitz1973ordering}{KOSTERLITZ; THOULESS}
\bibciteYEAR{kosterlitz1973ordering}{1973}
\bibcite{Berezinskii1971}{25}
\bibciteEXPL{Berezinskii1971}{Berezinskii}
\bibciteIMPL{Berezinskii1971}{BEREZINSKII}
\bibciteYEAR{Berezinskii1971}{1971}
\bibcite{matsubara1956lattice}{26}
\bibciteEXPL{matsubara1956lattice}{Matsubara e Matsuda}
\bibciteIMPL{matsubara1956lattice}{MATSUBARA; MATSUDA}
\bibciteYEAR{matsubara1956lattice}{1956}
\bibcite{Betts1968}{27}
\bibciteEXPL{Betts1968}{Betts e Lee}
\bibciteIMPL{Betts1968}{BETTS; LEE}
\bibciteYEAR{Betts1968}{1968}
\bibcite{betts1977critical}{28}
\bibciteEXPL{betts1977critical}{Betts}
\bibciteIMPL{betts1977critical}{BETTS}
\bibciteYEAR{betts1977critical}{1977}
\bibcite{reeve1976magnetically}{29}
\bibciteEXPL{reeve1976magnetically}{Reeve}
\bibciteIMPL{reeve1976magnetically}{REEVE}
\bibciteYEAR{reeve1976magnetically}{1976}
\bibcite{1742-6596-249-1-012038}{30}
\bibciteEXPL{1742-6596-249-1-012038}{Santos-Filho, Moreno e Albuquerque}
\bibciteIMPL{1742-6596-249-1-012038}{SANTOS-FILHO; MORENO; ALBUQUERQUE}
\bibciteYEAR{1742-6596-249-1-012038}{2010}
\bibcite{brout1959statistical}{31}
\bibciteEXPL{brout1959statistical}{Brout}
\bibciteIMPL{brout1959statistical}{BROUT}
\bibciteYEAR{brout1959statistical}{1959}
\bibcite{fisher1988theory}{32}
\bibciteEXPL{fisher1988theory}{Fisher, Grinstein e Khurana}
\bibciteIMPL{fisher1988theory}{FISHER; GRINSTEIN; KHURANA}
\bibciteYEAR{fisher1988theory}{1988}
\bibcite{harris1974effect}{33}
\bibciteEXPL{harris1974effect}{Harris}
\bibciteIMPL{harris1974effect}{HARRIS}
\bibciteYEAR{harris1974effect}{1974}
\bibcite{PhysRevLett.29.1227}{34}
\bibciteEXPL{PhysRevLett.29.1227}{Leggett}
\bibciteIMPL{PhysRevLett.29.1227}{LEGGETT}
\bibciteYEAR{PhysRevLett.29.1227}{1972}
\bibcite{Graf1967}{35}
\bibciteEXPL{Graf1967}{Graf, Lee e Reppy}
\bibciteIMPL{Graf1967}{GRAF; LEE; REPPY}
\bibciteYEAR{Graf1967}{1967}
\bibcite{blume1971ising}{36}
\bibciteEXPL{blume1971ising}{Blume, Emery e Griffiths}
\bibciteIMPL{blume1971ising}{BLUME; EMERY; GRIFFITHS}
\bibciteYEAR{blume1971ising}{1971}
\bibcite{baym1991landau}{37}
\bibciteEXPL{baym1991landau}{Baym e Pethick}
\bibciteIMPL{baym1991landau}{BAYM; PETHICK}
\bibciteYEAR{baym1991landau}{1991}
\bibcite{Landau2004}{38}
\bibciteEXPL{Landau2004}{Landau e Binder}
\bibciteIMPL{Landau2004}{LANDAU; BINDER}
\bibciteYEAR{Landau2004}{2004}
\bibcite{marsaglia1972choosing}{39}
\bibciteEXPL{marsaglia1972choosing}{Marsaglia}
\bibciteIMPL{marsaglia1972choosing}{MARSAGLIA}
\bibciteYEAR{marsaglia1972choosing}{1972}
\bibcite{Maciolek2004}{40}
\bibciteEXPL{Maciolek2004}{Maciolek, Krech e Dietrich}
\bibciteIMPL{Maciolek2004}{MACIOLEK; KRECH; DIETRICH}
\bibciteYEAR{Maciolek2004}{2004}
\bibcite{Swendsen1987}{41}
\bibciteEXPL{Swendsen1987}{Swendsen e Wang}
\bibciteIMPL{Swendsen1987}{SWENDSEN; WANG}
\bibciteYEAR{Swendsen1987}{1987}
\bibcite{Wolff1989}{42}
\bibciteEXPL{Wolff1989}{Wolff}
\bibciteIMPL{Wolff1989}{WOLFF}
\bibciteYEAR{Wolff1989}{1989}
\bibcite{plascak2002cluster}{43}
\bibciteEXPL{plascak2002cluster}{Plascak, Ferrenberg e Landau}
\bibciteIMPL{plascak2002cluster}{PLASCAK; FERRENBERG; LANDAU}
\bibciteYEAR{plascak2002cluster}{2002}
\bibcite{valleau1972monte}{44}
\bibciteEXPL{valleau1972monte}{Valleau e Card}
\bibciteIMPL{valleau1972monte}{VALLEAU; CARD}
\bibciteYEAR{valleau1972monte}{1972}
\bibcite{Ferrenberg1988}{45}
\bibciteEXPL{Ferrenberg1988}{Ferrenberg e Swendsen}
\bibciteIMPL{Ferrenberg1988}{FERRENBERG; SWENDSEN}
\bibciteYEAR{Ferrenberg1988}{1988}
\bibcite{jiang2009magnetization}{46}
\bibciteEXPL{jiang2009magnetization}{Jiang e Chien}
\bibciteIMPL{jiang2009magnetization}{JIANG; CHIEN}
\bibciteYEAR{jiang2009magnetization}{2009}
\bibcite{johnson2009finite}{47}
\bibciteEXPL{johnson2009finite}{Johnson, Perera e OShea}
\bibciteIMPL{johnson2009finite}{JOHNSON; PERERA; OSHEA}
\bibciteYEAR{johnson2009finite}{2009}
\bibcite{binder1981finite}{48}
\bibciteEXPL{binder1981finite}{Binder}
\bibciteIMPL{binder1981finite}{BINDER}
\bibciteYEAR{binder1981finite}{1981}
\bibcite{schultka1994finite}{49}
\bibciteEXPL{schultka1994finite}{Schultka e Manousakis}
\bibciteIMPL{schultka1994finite}{SCHULTKA; MANOUSAKIS}
\bibciteYEAR{schultka1994finite}{1994}
\bibcite{PhysRevB.48.7419}{50}
\bibciteEXPL{PhysRevB.48.7419}{Janke e Nather}
\bibciteIMPL{PhysRevB.48.7419}{JANKE; NATHER}
\bibciteYEAR{PhysRevB.48.7419}{1993}
\bibcite{kim1996phase}{51}
\bibciteEXPL{kim1996phase}{Kim}
\bibciteIMPL{kim1996phase}{KIM}
\bibciteYEAR{kim1996phase}{1996}
\bibcite{PhysRevB.55.3580}{52}
\bibciteEXPL{PhysRevB.55.3580}{Janke}
\bibciteIMPL{PhysRevB.55.3580}{JANKE}
\bibciteYEAR{PhysRevB.55.3580}{1997}
\bibcite{chung1999essential}{53}
\bibciteEXPL{chung1999essential}{Chung}
\bibciteIMPL{chung1999essential}{CHUNG}
\bibciteYEAR{chung1999essential}{1999}
\bibcite{lepri2001finite}{54}
\bibciteEXPL{lepri2001finite}{Lepri e Ruffo}
\bibciteIMPL{lepri2001finite}{LEPRI; RUFFO}
\bibciteYEAR{lepri2001finite}{2001}
\bibcite{zhang2006finite}{55}
\bibciteEXPL{zhang2006finite}{Zhang, Nho e Landau}
\bibciteIMPL{zhang2006finite}{ZHANG; NHO; LANDAU}
\bibciteYEAR{zhang2006finite}{2006}
\bibcite{PhysRevE.66.026108}{56}
\bibciteEXPL{PhysRevE.66.026108}{Palma, Meyer e Labb\'e}
\bibciteIMPL{PhysRevE.66.026108}{PALMA; MEYER; LABB\'E}
\bibciteYEAR{PhysRevE.66.026108}{2002}
\bibcite{hasenbusch2005two}{57}
\bibciteEXPL{hasenbusch2005two}{Hasenbusch}
\bibciteIMPL{hasenbusch2005two}{HASENBUSCH}
\bibciteYEAR{hasenbusch2005two}{2005}
\bibcite{archambault2009universal}{58}
\bibciteEXPL{archambault2009universal}{Archambault et al.}
\bibciteIMPL{archambault2009universal}{ARCHAMBAULT et al.}
\bibciteYEAR{archambault2009universal}{2009}
\bibcite{PhysRevB.49.8811}{59}
\bibciteEXPL{PhysRevB.49.8811}{Bramwell e Holdsworth}
\bibciteIMPL{PhysRevB.49.8811}{BRAMWELL; HOLDSWORTH}
\bibciteYEAR{PhysRevB.49.8811}{1994}
\bibcite{bramwell1993magnetization}{60}
\bibciteEXPL{bramwell1993magnetization}{Bramwell e Holdsworth}
\bibciteIMPL{bramwell1993magnetization}{BRAMWELL; HOLDSWORTH}
\bibciteYEAR{bramwell1993magnetization}{1993}
\bibcite{PhysRevB.20.3761}{61}
\bibciteEXPL{PhysRevB.20.3761}{Tobochnik e Chester}
\bibciteIMPL{PhysRevB.20.3761}{TOBOCHNIK; CHESTER}
\bibciteYEAR{PhysRevB.20.3761}{1979}
\bibcite{chattopadhyay1992antiferromagnetic}{62}
\bibciteEXPL{chattopadhyay1992antiferromagnetic}{Chattopadhyay et al.}
\bibciteIMPL{chattopadhyay1992antiferromagnetic}{CHATTOPADHYAY et al.}
\bibciteYEAR{chattopadhyay1992antiferromagnetic}{1992}
\bibcite{bramwell1986neutron}{63}
\bibciteEXPL{bramwell1986neutron}{Bramwell et al.}
\bibciteIMPL{bramwell1986neutron}{BRAMWELL et al.}
\bibciteYEAR{bramwell1986neutron}{1986}
\bibcite{hirakawa1973investigations}{64}
\bibciteEXPL{hirakawa1973investigations}{Hirakawa e Ikeda}
\bibciteIMPL{hirakawa1973investigations}{HIRAKAWA; IKEDA}
\bibciteYEAR{hirakawa1973investigations}{1973}
\bibcite{sun2010berezinskii}{65}
\bibciteEXPL{sun2010berezinskii}{Sun et al.}
\bibciteIMPL{sun2010berezinskii}{SUN et al.}
\bibciteYEAR{sun2010berezinskii}{2010}
\bibcite{PhysRevB.16.1217}{66}
\bibciteEXPL{PhysRevB.16.1217}{Jos\'e et al.}
\bibciteIMPL{PhysRevB.16.1217}{JOS\'E et al.}
\bibciteYEAR{PhysRevB.16.1217}{1977}
\bibcite{kosterlitz1974critical}{67}
\bibciteEXPL{kosterlitz1974critical}{Kosterlitz}
\bibciteIMPL{kosterlitz1974critical}{KOSTERLITZ}
\bibciteYEAR{kosterlitz1974critical}{1974}
\bibcite{newman1999monte}{68}
\bibciteEXPL{newman1999monte}{Newman e Barkema}
\bibciteIMPL{newman1999monte}{NEWMAN; BARKEMA}
\bibciteYEAR{newman1999monte}{1999}
\bibcite{creutz1987overrelaxation}{69}
\bibciteEXPL{creutz1987overrelaxation}{Creutz}
\bibciteIMPL{creutz1987overrelaxation}{CREUTZ}
\bibciteYEAR{creutz1987overrelaxation}{1987}
\bibcite{pawig1998monte}{70}
\bibciteEXPL{pawig1998monte}{Pawig e Pinn}
\bibciteIMPL{pawig1998monte}{PAWIG; PINN}
\bibciteYEAR{pawig1998monte}{1998}
\bibcite{Landau1999}{71}
\bibciteEXPL{Landau1999}{Landau e Krech}
\bibciteIMPL{Landau1999}{LANDAU; KRECH}
\bibciteYEAR{Landau1999}{1999}
\bibcite{PhysRevB.60.3375}{72}
\bibciteEXPL{PhysRevB.60.3375}{Krech e Landau}
\bibciteIMPL{PhysRevB.60.3375}{KRECH; LANDAU}
\bibciteYEAR{PhysRevB.60.3375}{1999}
\bibcite{tucker1996effective}{73}
\bibciteEXPL{tucker1996effective}{Tucker, Idogaki e Miyoshi}
\bibciteIMPL{tucker1996effective}{TUCKER; IDOGAKI; MIYOSHI}
\bibciteYEAR{tucker1996effective}{1996}
\bibcite{defotis2008dependence}{74}
\bibciteEXPL{defotis2008dependence}{DeFotis et al.}
\bibciteIMPL{defotis2008dependence}{DEFOTIS et al.}
\bibciteYEAR{defotis2008dependence}{2008}
\bibcite{PhysRevB.61.3188}{75}
\bibciteEXPL{PhysRevB.61.3188}{Plascak, Zamora e Alcazar}
\bibciteIMPL{PhysRevB.61.3188}{PLASCAK; ZAMORA; ALCAZAR}
\bibciteYEAR{PhysRevB.61.3188}{2000}
\bibcite{dias2009ising}{76}
\bibciteEXPL{dias2009ising}{Dias, Sousa e Plascak}
\bibciteIMPL{dias2009ising}{DIAS; SOUSA; PLASCAK}
\bibciteYEAR{dias2009ising}{2009}
\bibcite{stauffer1994introduction}{77}
\bibciteEXPL{stauffer1994introduction}{Stauffer e Aharony}
\bibciteIMPL{stauffer1994introduction}{STAUFFER; AHARONY}
\bibciteYEAR{stauffer1994introduction}{1994}
\bibcite{wolff1989collective}{78}
\bibciteEXPL{wolff1989collective}{Wolff}
\bibciteIMPL{wolff1989collective}{WOLFF}
\bibciteYEAR{wolff1989collective}{1989}
\bibcite{more1978levenberg}{79}
\bibciteEXPL{more1978levenberg}{More}
\bibciteIMPL{more1978levenberg}{MORE}
\bibciteYEAR{more1978levenberg}{1978}
\bibcite{sun2009thermodynamic}{80}
\bibciteEXPL{sun2009thermodynamic}{Sun, Yi e Gao}
\bibciteIMPL{sun2009thermodynamic}{SUN; YI; GAO}
\bibciteYEAR{sun2009thermodynamic}{2009}
\bibcite{berche2009influence}{81}
\bibciteEXPL{berche2009influence}{Berche et al.}
\bibciteIMPL{berche2009influence}{BERCHE et al.}
\bibciteYEAR{berche2009influence}{2003}
\bibcite{PhysRevB.52.10221}{82}
\bibciteEXPL{PhysRevB.52.10221}{Cuccoli, Tognetti e Vaia}
\bibciteIMPL{PhysRevB.52.10221}{CUCCOLI; TOGNETTI; VAIA}
\bibciteYEAR{PhysRevB.52.10221}{1995}
\bibcite{evertz1996critical}{83}
\bibciteEXPL{evertz1996critical}{Evertz e Landau}
\bibciteIMPL{evertz1996critical}{EVERTZ; LANDAU}
\bibciteYEAR{evertz1996critical}{1996}
\bibcite{PhysRevB.82.184421}{84}
\bibciteEXPL{PhysRevB.82.184421}{Dillon, Chiesa e Scalettar}
\bibciteIMPL{PhysRevB.82.184421}{DILLON; CHIESA; SCALETTAR}
\bibciteYEAR{PhysRevB.82.184421}{2010}
\bibcite{PhysRevLett.65.2402}{85}
\bibciteEXPL{PhysRevLett.65.2402}{Fisher e Upton}
\bibciteIMPL{PhysRevLett.65.2402}{FISHER; UPTON}
\bibciteYEAR{PhysRevLett.65.2402}{1990}
\bibcite{wilding1997coexistence}{86}
\bibciteEXPL{wilding1997coexistence}{Wilding}
\bibciteIMPL{wilding1997coexistence}{WILDING}
\bibciteYEAR{wilding1997coexistence}{1997}
